Благодарим ви, че посетихте Nature. Версията на браузъра, която използвате, има ограничена поддръжка за CSS. За най-добро изживяване ви препоръчваме да използвате по-нова версия на браузъра (или да изключите режима на съвместимост в Internet Explorer). В същото време, за да осигурим непрекъсната поддръжка, ще показваме сайтове без стилове и JavaScript.
Магнитните свойства на твърдия хексаферит SrFe12O19 (SFO) се контролират от сложната връзка на неговата микроструктура, което определя тяхното значение за приложения с постоянен магнит. Изберете група от SFO наночастици, получени чрез синтез на зол-гел със спонтанно изгаряне, и извършете задълбочена структурна рентгенова прахова дифракция (XRPD) чрез анализ на профила на G(L) линията. Полученото разпределение на размера на кристалите разкрива очевидната зависимост на размера по посока [001] от метода на синтез, което води до образуването на люспести кристалити. В допълнение, размерът на SFO наночастиците беше определен чрез анализ на трансмисионна електронна микроскопия (ТЕМ) и беше оценен средният брой кристалити в частиците. Тези резултати са оценени, за да илюстрират образуването на състояния на единичен домейн под критичната стойност, а обемът на активиране е получен от зависими от времето измервания на намагнитване, насочени към изясняване на процеса на обратно намагнитване на твърди магнитни материали.
Наномащабните магнитни материали имат голямо научно и технологично значение, тъй като техните магнитни свойства показват значително различно поведение в сравнение с размера на обема им, което носи нови перспективи и приложения1,2,3,4. Сред наноструктурираните материали, M-тип хексаферит SrFe12O19 (SFO) се превърна в привлекателен кандидат за приложения с постоянен магнит5. Всъщност през последните години беше извършена много изследователска работа за персонализиране на SFO-базирани материали в наноразмер чрез различни методи за синтез и обработка за оптимизиране на размера, морфологията и магнитните свойства6,7,8. В допълнение, той получи голямо внимание в изследванията и разработването на системи за свързване на обмен9,10. Неговата висока магнитокристална анизотропия (K = 0,35 MJ/m3), ориентирана по оста c на неговата шестоъгълна решетка 11, 12, е пряк резултат от сложната корелация между магнетизъм и кристална структура, кристалити и размер на зърното, морфология и текстура. Следователно контролирането на горните характеристики е основата за изпълнение на специфични изисквания. Фигура 1 илюстрира типичната шестоъгълна пространствена група P63/mmc на SFO13 и равнината, съответстваща на отражението на изследването за анализ на профила на линията.
Сред свързаните характеристики на намаляването на размера на феромагнитните частици, образуването на състояние на единичен домейн под критичната стойност води до увеличаване на магнитната анизотропия (поради по-високо съотношение повърхностна площ към обем), което води до коерцитивно поле 14, 15. Широката зона под критичния размер (DC) в твърди материали (типичната стойност е около 1 µm) и се определя от така наречения кохерентен размер (DCOH)16: това се отнася до метода с най-малък обем за размагнитване в кохерентния размер (DCOH), изразен като обем на активиране (VACT) 14. Въпреки това, както е показано на Фигура 2, въпреки че размерът на кристала е по-малък от DC, процесът на инверсия може да е непоследователен. В компонентите на наночастиците (NP) критичният обем на обръщане зависи от магнитния вискозитет (S) и неговата зависимост от магнитното поле предоставя важна информация за процеса на превключване на намагнитването на NP17,18.
Горе: Схематична диаграма на еволюцията на коерцитивното поле с размер на частиците, показваща съответния процес на обръщане на намагнитването (адаптирано от 15). SPS, SD и MD означават съответно суперпарамагнитно състояние, един домейн и мултидомейн; DCOH и DC се използват съответно за диаметър на кохерентност и критичен диаметър. Долу: Скици на частици с различни размери, показващи растежа на кристалити от монокристален до поликристален.
В наномащаба обаче бяха въведени и нови сложни аспекти, като силно магнитно взаимодействие между частиците, разпределение на размера, форма на частиците, повърхностно разстройство и посока на лесната ос на намагнитване, всички от които правят анализа по-предизвикателен19, 20. Тези елементи значително влияят на разпределението на енергийната бариера и заслужават внимателно разглеждане, като по този начин влияят на режима на обръщане на намагнитването. На тази основа е особено важно да се разбере правилно корелацията между магнитния обем и физическия наноструктуриран M-тип хексаферит SrFe12O19. Следователно, като моделна система, ние използвахме набор от SFOs, приготвени по метод отдолу нагоре, зол-гел, и наскоро проведени изследвания. Предишните резултати показват, че размерът на кристалитите е в нанометровия диапазон и той, заедно с формата на кристалитите, зависи от използваната топлинна обработка. В допълнение, кристалността на такива проби зависи от метода на синтез и е необходим по-подробен анализ, за да се изясни връзката между кристалитите и размера на частиците. За да се разкрие тази връзка, чрез анализ на трансмисионна електронна микроскопия (TEM), комбиниран с метода на Rietveld и анализ на линейния профил на високостатистическа рентгенова прахова дифракция, параметрите на кристалната микроструктура (т.е. размер на кристалите и частиците, форма) бяха внимателно анализирани . XRPD) режим. Структурното характеризиране има за цел да определи анизотропните характеристики на получените нанокристалити и да докаже осъществимостта на анализа на линейния профил като стабилна техника за характеризиране на разширяването на пика до наномащабния диапазон на (феритни) материали. Установено е, че обемно-претегленото разпределение на размера на кристалите G (L) силно зависи от кристалографската посока. В тази работа ние показваме, че наистина са необходими допълнителни техники за точно извличане на параметри, свързани с размера, за точно описание на структурата и магнитните характеристики на такива прахови проби. Процесът на обратно намагнитване също беше изследван, за да се изясни връзката между характеристиките на морфологичната структура и магнитното поведение.
Анализът на Rietveld на данните от рентгеновата прахова дифракция (XRPD) показва, че размерът на кристалите по оста c може да се регулира чрез подходяща топлинна обработка. Той конкретно показва, че разширяването на пика, наблюдавано в нашата проба, вероятно се дължи на анизотропната форма на кристалита. В допълнение, съответствието между средния диаметър, анализиран от Rietveld и диаграмата на Williamson-Hall (
TEM изображенията в светло поле на (a) SFOA, (b) SFOB и (c) SFOC показват, че те са съставени от частици с форма, подобна на плоча. Съответните разпределения на размера са показани в хистограмата на панела (df).
Както също забелязахме в предишния анализ, кристалитите в реалната прахова проба образуват полидисперсна система. Тъй като рентгеновият метод е много чувствителен към кохерентния блок на разсейване, е необходим задълбочен анализ на данните от праховата дифракция, за да се опишат фините наноструктури. Тук размерът на кристалитите се обсъжда чрез характеризиране на обемно-претеглената функция на разпределение на размера на кристалите G(L)23, която може да се тълкува като плътността на вероятността за намиране на кристалити с предполагаема форма и размер, а нейното тегло е пропорционално на то. Обем в анализираната проба. При призматична кристалитна форма може да се изчисли средният обемно претеглен размер на кристалита (средна дължина на страната в посоките [100], [110] и [001]). Следователно, ние избрахме и трите SFO проби с различни размери на частиците под формата на анизотропни люспи (вижте Референция 6), за да оценим ефективността на тази процедура за получаване на точно разпределение на размера на кристалите на наномащабни материали. За да се оцени анизотропната ориентация на феритните кристалити, беше извършен анализ на линейния профил на XRPD данните на избраните пикове. Тестваните SFO проби не съдържаха удобна (чиста) дифракция от по-висок порядък от същия набор от кристални равнини, така че беше невъзможно да се отдели приносът за разширяване на линията от размера и изкривяването. В същото време наблюдаваното разширяване на дифракционните линии е по-вероятно да се дължи на ефекта на размера и средната форма на кристалита се проверява чрез анализ на няколко линии. Фигура 4 сравнява обемно-претеглената функция на разпределение на размера на кристалита G(L) по дефинираната кристалографска посока. Типичната форма на разпределение на размера на кристалите е логнормалното разпределение. Една характеристика на всички получени разпределения на размера е тяхната унимодалност. В повечето случаи това разпределение може да се припише на определен процес на образуване на частици. Разликата между средния изчислен размер на избрания пик и стойността, извлечена от уточняването на Rietveld, е в рамките на приемлив диапазон (като се има предвид, че процедурите за калибриране на инструмента са различни между тези методи) и е същата като тази от съответния набор от равнини от Дебай. Полученият среден размер е в съответствие с уравнението на Шерер, както е показано в таблица 2. Тенденцията на обемния среден размер на кристалите при двете различни техники за моделиране е много подобна и отклонението на абсолютния размер е много малко. Въпреки че може да има разногласия с Rietveld, например, в случай на (110) отражение на SFOB, това може да е свързано с правилното определяне на фона от двете страни на избраното отражение на разстояние от 1 градус 2θ във всяко посока. Въпреки това, отличното съответствие между двете технологии потвърждава уместността на метода. От анализа на разширяването на пика е очевидно, че размерът по продължение на [001] има специфична зависимост от метода на синтез, което води до образуването на люспести кристалити в SFO6, 21, синтезиран чрез зол-гел. Тази функция отваря пътя за използването на този метод за проектиране на нанокристали с предпочитани форми. Както всички знаем, сложната кристална структура на SFO (както е показано на Фигура 1) е в основата на феромагнитното поведение на SFO12, така че характеристиките на формата и размера могат да бъдат коригирани, за да се оптимизира дизайнът на пробата за приложения (като постоянни свързани с магнит). Посочваме, че анализът на размера на кристалите е мощен начин за описване на анизотропията на кристалните форми и допълнително укрепва получените по-рано резултати.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC избрано отражение (100), (110), (004) обемно претеглено разпределение на размера на кристалите G(L).
За да се оцени ефективността на процедурата за получаване на прецизно разпределение на размера на кристалите на нанопрахови материали и да се приложи към сложни наноструктури, както е показано на фигура 5, ние проверихме, че този метод е ефективен при нанокомпозитни материали (номинални стойности). Точността на корпуса се състои от SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Тези резултати са напълно в съответствие с анализа на Rietveld (вижте надписа на Фигура 5 за сравнение) и в сравнение с еднофазната система, SFO нанокристалите могат да подчертаят по-подобна на плоча морфология. Очаква се тези резултати да приложат този анализ на профила на линията към по-сложни системи, в които няколко различни кристални фази могат да се припокриват, без да се губи информация за съответните им структури.
Обемно-претегленото разпределение на размера на кристалите G(L) на избрани отражения на SFO ((100), (004)) и CFO (111) в нанокомпозити; за сравнение, съответните стойности на анализа на Rietveld са 70(7), 45(6) и 67(5) nm6.
Както е показано на фигура 2, определянето на размера на магнитната област и правилната оценка на физическия обем са основата за описване на такива сложни системи и за ясно разбиране на взаимодействието и структурния ред между магнитните частици. Наскоро магнитното поведение на SFO пробите беше проучено подробно, със специално внимание към процеса на обръщане на намагнитването, за да се изследва необратимият компонент на магнитната чувствителност (χirr) (Фигура S3 е пример за SFOC)6. За да придобием по-задълбочено разбиране на механизма за обръщане на намагнитването в тази базирана на ферит наносистема, ние извършихме измерване на магнитна релаксация в обратното поле (HREV) след насищане в дадена посока. Обмислете \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (вижте Фигура 6 и допълнителен материал за повече подробности) и след това получете обема на активиране (VACT). Тъй като може да се определи като най-малкия обем материал, който може да бъде кохерентно обърнат в събитие, този параметър представлява „магнитния“ обем, включен в процеса на обръщане. Нашата VACT стойност (вижте таблица S3) съответства на сфера с диаметър приблизително 30 nm, определена като кохерентен диаметър (DCOH), който описва горната граница на обръщането на магнетизацията на системата чрез кохерентно въртене. Въпреки че има огромна разлика във физическия обем на частиците (SFOA е 10 пъти по-голям от SFOC), тези стойности са доста постоянни и малки, което показва, че механизмът за обръщане на намагнитването на всички системи остава същият (в съответствие с това, което твърдим е системата с един домейн) 24 . В крайна сметка VACT има много по-малък физически обем от XRPD и TEM анализа (VXRD и VTEM в таблица S3). Следователно можем да заключим, че процесът на превключване не се осъществява само чрез кохерентно въртене. Имайте предвид, че резултатите, получени чрез използване на различни магнитометри (Фигура S4), дават доста сходни стойности на DCOH. В това отношение е много важно да се определи критичният диаметър на частица с единичен домейн (DC), за да се определи най-разумният процес на обръщане. Според нашия анализ (вижте допълнителния материал), можем да заключим, че полученият VACT включва некохерентен механизъм на въртене, тъй като DC (~0,8 µm) е много далеч от DC (~0,8 µm) на нашите частици, т.е. след това получи силна подкрепа и получи конфигурация на единичен домейн. Този резултат може да се обясни с образуването на домейн на взаимодействие 25, 26. Предполагаме, че единичен кристалит участва в домейн на взаимодействие, който се простира до взаимосвързани частици поради хетерогенната микроструктура на тези материали 27, 28. Въпреки че рентгеновите методи са чувствителни само към фината микроструктура на домейни (микрокристали), измерванията на магнитната релаксация предоставят доказателства за сложни явления, които могат да възникнат в наноструктурирани SFO. Следователно, чрез оптимизиране на нанометровия размер на SFO зърната, е възможно да се предотврати преминаването към процеса на многодомейн инверсия, като по този начин се поддържа високата коерцитивност на тези материали.
(a) Зависещата от времето крива на намагнитване на SFOC, измерена при различни стойности на HREV на обратното поле след насищане при -5 T и 300 K (посочено до експерименталните данни) (намагнитването се нормализира според теглото на пробата); за яснота, вмъкването показва експерименталните данни от 0,65 T поле (черен кръг), което има най-добро прилягане (червена линия) (магнетизацията е нормализирана към първоначалната стойност M0 = M(t0)); б) съответният магнитен вискозитет (S) е обратната на SFOC A функция на полето (линията е ориентир за окото); в) схема на механизъм за активиране с подробности за физическата/магнитната скала на дължината.
Най-общо казано, обръщането на намагнитването може да възникне чрез поредица от локални процеси, като зараждане на доменна стена, разпространение и закрепване и откачване. В случай на еднодомейнни феритни частици, механизмът на активиране е медииран от нуклеация и се задейства от промяна на намагнитването, по-малка от общия обем на магнитно обръщане (както е показано на Фигура 6в)29.
Разликата между критичния магнетизъм и физическия диаметър предполага, че некохерентният режим е съпътстващо събитие на обръщане на магнитния домейн, което може да се дължи на материални нехомогенности и повърхностни неравности, които стават корелирани, когато размерът на частиците се увеличи 25, което води до отклонение от равномерно състояние на намагнитване.
Следователно можем да заключим, че в тази система процесът на обръщане на намагнитването е много сложен и усилията за намаляване на размера в нанометровата скала играят ключова роля във взаимодействието между микроструктурата на ферита и магнетизма. .
Разбирането на сложната връзка между структура, форма и магнетизъм е основата за проектиране и разработване на бъдещи приложения. Анализът на линейния профил на избрания XRPD модел на SrFe12O19 потвърди анизотропната форма на нанокристалите, получени чрез нашия метод за синтез. В комбинация с TEM анализ беше доказана поликристалната природа на тази частица и впоследствие беше потвърдено, че размерът на SFO, изследван в тази работа, е по-нисък от критичния диаметър на единичен домейн, въпреки доказателствата за растеж на кристали. На тази основа предлагаме необратим процес на намагнитване, базиран на образуването на домейн на взаимодействие, съставен от взаимосвързани кристалити. Нашите резултати доказват тясната връзка между морфологията на частиците, кристалната структура и размера на кристалита, които съществуват на нанометрово ниво. Това изследване има за цел да изясни процеса на обратно намагнитване на твърди наноструктурирани магнитни материали и да определи ролята на характеристиките на микроструктурата в полученото магнитно поведение.
Пробите бяха синтезирани с помощта на лимонена киселина като хелатиращ агент/гориво съгласно метода на зол-гел спонтанно изгаряне, докладван в Справка 6. Условията на синтез бяха оптимизирани, за да се получат три различни размера проби (SFOA, SFOB, SFOC), които бяха получени чрез подходящи обработки на отгряване при различни температури (съответно 1000, 900 и 800°C). Таблица S1 обобщава магнитните свойства и установява, че те са относително сходни. Нанокомпозитът SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w% също е получен по подобен начин.
Дифракционната картина беше измерена с помощта на CuKα радиация (λ = 1.5418 Å) на прахов дифрактометър Bruker D8 и ширината на прореза на детектора беше настроена на 0.2 mm. Използвайте VANTEC брояч за събиране на данни в диапазона 2θ от 10-140°. Температурата по време на записа на данните се поддържа при 23 ± 1 °C. Отражението се измерва чрез технологията step-and-scan, а дължината на стъпката на всички тестови проби е 0,013° (2theta); максималната пикова стойност на разстоянието на измерване е -2,5 и + 2,5° (2theta). За всеки пик се изчисляват общо 106 кванта, докато за опашката има около 3000 кванта. Няколко експериментални пика (разделени или частично припокрити) бяха избрани за по-нататъшен едновременен анализ: (100), (110) и (004), които се появиха при ъгъла на Bragg, близък до ъгъла на Bragg на регистрационната линия на SFO. Експерименталната интензивност беше коригирана за поляризационния фактор на Лоренц и фонът беше премахнат с предполагаема линейна промяна. Стандартът на NIST LaB6 (NIST 660b) беше използван за калибриране на инструмента и спектрално разширяване. Използвайте LWL (Louer-Weigel-Louboutin) метод на деконволюция 30,31, за да получите чисти дифракционни линии. Този метод е реализиран в програмата за анализ на профили PROFIT-software32. От напасването на измерените данни за интензитета на пробата и стандарта с псевдо функцията на Voigt се извлича съответният правилен контур на линията f(x). Функцията на разпределение на размера G(L) се определя от f(x), като се следва процедурата, представена в Справка 23. За повече подробности, моля, вижте допълнителния материал. Като допълнение към анализа на профила на линията, програмата FULLPROF се използва за извършване на анализ на Rietveld върху XRPD данни (подробности могат да бъдат намерени в Maltoni et al. 6). Накратко, в модела на Rietveld дифракционните пикове се описват от модифицираната псевдо функция на Thompson-Cox-Hastings псевдо Voigt. LeBail прецизиране на данните беше извършено по стандарта NIST LaB6 660b, за да се илюстрира приносът на инструмента за разширяване на пика. Според изчислената FWHM (пълна ширина при половината от пиковия интензитет), уравнението на Дебай-Шерер може да се използва за изчисляване на обемно-претегления среден размер на кохерентния кристален домейн на разсейване:
Където λ е дължината на вълната на рентгеновото лъчение, K е факторът на формата (0,8-1,2, обикновено равен на 0,9), а θ е ъгълът на Bragg. Това се отнася за: избраното отражение, съответния набор от равнини и целия модел (10-90°).
В допълнение, микроскоп Philips CM200, работещ при 200 kV и оборудван с нишка LaB6, беше използван за TEM анализ, за да се получи информация за морфологията на частиците и разпределението на размера.
Измерването на релаксация на намагнитването се извършва от два различни инструмента: система за измерване на физическите свойства (PPMS) от Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), оборудвана със свръхпроводящ магнит 9 T, и MicroSense Model 10 VSM с електромагнит. Полето е 2 T, пробата е наситена в полето (μ0HMAX: -5 T и 2 T, съответно за всеки инструмент), след което се прилага обратното поле (HREV), за да се постави пробата в зоната на превключване (близо до HC ), а след това разпадането на намагнитването се записва като функция на времето за 60 минути. Измерването се извършва при 300 K. Съответният обем на активиране се оценява въз основа на тези измерени стойности, описани в допълнителния материал.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Магнитни смущения в наноструктурирани материали. В новата магнитна наноструктура 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. и Nordblad, P. Колективно магнитно поведение. В новата тенденция на магнетизма на наночастиците, страници 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Магнитна релаксация в системи от фини частици. Напредък в химическата физика, стр. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ и др. Новата структура и физика на наномагнитите (поканен). J. Приложна физика 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. и др. Тематичен преглед: напредъкът и перспективите на приложенията с постоянен магнит с твърд хексаферит. J. Физика. Г. Кандидатстване за физика (2020 г.).
Малтони, П. и др. Чрез оптимизиране на синтеза и магнитните свойства на нанокристалите SrFe12O19, двойните магнитни нанокомпозити се използват като постоянни магнити. J. Физика. D. Кандидатствайте за Физика 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. и др. Изяснете връзката между морфологията на наночастиците, ядрената/магнитната структура и магнитните свойства на синтерованите SrFe12O19 магнити. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. и др. Оптимизиране на магнитните свойства на твърди и меки материали за производство на обменни пружинни постоянни магнити. J. Физика. D. Кандидатствайте за Физика 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. и т.н. Регулиране на магнитните свойства на наноструктури твърдо-меко SrFe12O19/CoFe2O4 чрез съединяване състав/фаза. J. Физика. Химия C 125, 5927–5936 (2021).
Малтони, П. и др. Изследвайте магнитното и магнитното свързване на нанокомпозитите SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. Маг. алма матер. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Хексагонални ферити: Преглед на синтеза, ефективността и приложението на хексаферитната керамика. Редактиране. алма матер. наука. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D система за визуализация за електронен и структурен анализ. J. Приложна процесна кристалография 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Магнитно взаимодействие. Граници в нанонауката, стр. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. и др. Корелацията между структурата на размера/домейна на висококристалните наночастици Fe3O4 и магнитните свойства. наука. Представител 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Магнитни и магнитни материали. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Магнитно взаимодействие в покрити със силициев диоксид нанопорести компоненти на наночастици CoFe2O4 с кубична магнитна анизотропия. Нанотехнология 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Ограничения на съображенията за магнитни носители за запис. J. Mag. Маг. алма матер. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC и др. Магнитното взаимодействие и енергийната бариера в двойните магнитни наночастици ядро/обвивка са подобрени. J. Физика. Химия C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Магнитни свойства на наночастиците: извън влиянието на размера на частиците. Химия едно евро. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Подобрете магнитните свойства чрез контролиране на морфологията на нанокристалите SrFe12O19. наука. Представител 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. и Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 години анализ на изображения. A. Nat. Метод 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Гладкост и валидност на разпределението на размера на кристалите при анализ на рентгенов профил. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM и др. Магнитен вискозитет и микроструктура: зависимост на размера на частиците от обема на активиране. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. и Laureti, S. в магнитен запис с ултрависока плътност. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd наноструктури и обръщане на намагнитването на филма. J. Приложна физика 97, 10J702 (2005).
Хлопков, К., Гутфлайш, О., Хинц, Д., Мюлер, К.-Х. & Schultz, L. Еволюция на домейна на взаимодействие в текстуриран финозърнест Nd2Fe14B магнит. J. Приложна физика 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Магнитно втвърдяване, зависимо от размера в наночастиците CoFe2O4: ефектът от наклона на въртене на повърхността. J. Физика. D. Кандидатствайте за Физика 53, 504004 (2020).
Време на публикуване: 11 декември 2021 г
